维迪雅度规

维迪雅度规描述了具有球对称的辐射引力场，是史瓦西度规在非静态情况下的推广，是维迪雅于1951年提出来的^[1]。其数学表示为：

{\displaystyle \mathrm {d} \tau ^{2}={\bigg (}{\frac {\dot {M)){f(M))){\bigg )}^{2}{\bigg (}1-{\frac {2GM}{r)){\bigg )}\mathrm {d} t^{2}-{\bigg (}1-{\frac {2GM}{r)){\bigg )}^{-1}\mathrm {d} r^{2}-r^{2}\mathrm {d} \Omega ^{2))

其中

{\displaystyle \mathrm {d} \Omega ^{2}=\mathrm {d} \theta ^{2}+\sin ^{2}\theta \mathrm {d} \varphi ^{2))

M=M(r,t)

f(M)=M'(1-{\frac {2GM}{r)))

{\dot {M))=\partial M/\partial t

M'=\partial M/\partial r

参考文献

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