Em astrodinâmica ou mecânica celeste uma trajetória parabólica é uma órbita kepleriana com excentricidade igual a 1. Quando se movendo para longe de sua origem é chamada de órbita de escape, caso contrário é uma órbita de captura.

Sob pressupostos padrões um corpo viajando em uma órbita de escape irá tender ao infinito, com velocidade relativa ao corpo central tendendo a zero, e portando não deverá retornar jamais. Trajetórias parabólicas são um tipo de trajetória de escape de mínimo de energia.

Sob os pressupostos padrões, a velocidade orbital (${\displaystyle v\,}$) de um corpo viajando ao longo de uma trajetória parabólica pode ser calculada como:

${\displaystyle v={\sqrt {2\mu \over {r))))$

onde:

• ${\displaystyle r\,\!}$ é a distância radial do corpo em órbita do corpo primário,*${\displaystyle \mu \,\!}$ é o parâmetro gravitacional padrão.

Em qualquer posição o corpo em órbita tem a velocidade de escape para aquela posição.

Se o corpo tem a velocidade de escape em relação à Terra, ele ainda não tem velocidade suficiente para escapar do Sistema Solar, desta forma próximo da Terra a órbita irá se assemelhar a uma parábola, mas mais adiante ela irá se curvar em uma órbita elíptica em torno do Sol.

Esta velocidade (${\displaystyle v\,}$) é similar à velocidade orbital de um corpo em órbita circular de raio igual à posição radial do corpo orbitante na trajetória parabólica:

${\displaystyle v={\sqrt {2))\cdot v_{O))$

onde:

• ${\displaystyle v_{O}\,\!}$ é a velocidade orbital de um corpo em órbita circular.

Sob os pressupostos padrões, para um corpo que se move neste tipo de trajetória, a equação orbital é:

${\displaystyle r=((h^{2)) \over {\mu ))((1} \over {1+\cos \nu ))}$

onde:

• ${\displaystyle r\,}$ é a distância radial do corpo orbitante ao corpo primário,
• ${\displaystyle h\,}$ é o momento angular específico do corpo orbitante,
• ${\displaystyle \nu \,}$ é a anomalia verdadeira do corpo orbitante,
• ${\displaystyle \mu \,}$ é o parâmetro gravitacional padrão.

Sob os pressupostos padrões, a energia orbital específica (${\displaystyle \epsilon \,}$) da trajetória parabólica é zero, assim a equação de conservação de energia orbital para esta trajetória assume a forma:

${\displaystyle \epsilon ={v^{2} \over 2}-{\mu \over {r))=0}$

onde:

• ${\displaystyle v\,}$ é a velocidade orbital do corpo orbitante,
• ${\displaystyle r\,}$ é a distância radial do corpo orbitante ao corpo primário,
• ${\displaystyle \mu \,}$ é o parâmetro gravitacional padrão.

Uma trajetória parabólica radial, é uma trajetória em linha reta não periódica onde a velocidade relativa dos dois objetos, sempre excedem a velocidade de escape. Existem dois casos: os corpos se movem se aproximando ou se afastando um do outro.

Existe uma fórmula simples para a posição em função do tempo:

${\displaystyle r=(4.5\mu t^{2})^{1/3}\!\,}$

onde

• μ é a Constante Gravitacional
• ${\displaystyle t=0\!\,}$ corresponde ao tempo estimado de início ou fim no centro do corpo central.

• Órbita
• Órbita circular
• Órbita elíptica
• Órbita kepleriana
• Parábola
• Trajetória hiperbólica

Referências

• Bate, Roger R.; Donald D. Mueller, Jerry E. White (1971). Fundamentals of astrodynamics (em inglês) illustrated ed. [S.l.]: Courier Dover Publications. ISBN 0486600610. Consultado em 18 de abril de 2013  A referência emprega parâmetros obsoletos |coautor= (ajuda)