초대칭

초대칭을 통한 계층 문제의 해결

기본 개념 초공간 초장 초대칭 대수 초등각 대수

초대칭 이론 베스-추미노 모형 초대칭 양자전기역학 초대칭 게이지 이론 최소 초대칭 표준 모형 차등 최소 초대칭 표준 모형 초대칭 대통일 이론 초중력 갈린 초대칭 초끈 이론

초대칭 파괴 최소 초중력 페예-일리오풀로스 모형 오라퍼티 모형

불가능성 정리 콜먼-맨듈라 정리 하크-워푸샨스키-조니우스 정리

수학적 구조 초다양체 리 초군과 리 초대수 초행렬 켈러 다양체

v t e

이론물리학에서 R대칭(R對稱, 영어: R-symmetry)은 서로 다른 초대칭 생성원(초전하)들을 섞는 (보손) 대칭이다. 가장 간단한 (${\displaystyle {\mathcal {N))=1}$) 초대칭에서는 U(1)이지만, 확장 초대칭의 경우 아벨 군이 아닐 수 있다.

시공간 대칭 ${\displaystyle L}$이 주어졌다고 하자. 예를 들어, 부호수 ${\displaystyle (p,q)}$의 민코프스키 공간에서, 이는 푸앵카레 대칭 ${\displaystyle \operatorname {ISO} (p,q)}$이며, 반 더 시터르 공간이나 등각 장론에서는 이는 ${\displaystyle \operatorname {SO} (p+1,q+1)}$의 꼴이다.

이 위에 초대칭 이론을 정의한다고 하자. 그렇다면, 초대칭의 리 초대수 ${\displaystyle {\mathfrak {g))}$의 보손 성분 ${\displaystyle {\mathfrak {g))_{0))$를 생각하자. 콜먼-맨듈라 정리 및 하크-워푸샨스키-조니우스 정리 등에 따라서, 이는 일반적으로

${\displaystyle {\mathfrak {g))_{0}=\operatorname {Lie} (L)\oplus {\mathfrak {r))}$

의 꼴이다. 즉, 시공간 대칭과 가환하는 대칭의 리 대수 ${\displaystyle {\mathfrak {r))}$가 존재한다. 이 리 대수에 대응하는 대칭을 R대칭이라고 한다.

스피너 표현이 실수 또는 복소수 또는 사원수 표현인지 여부에 따라서, R대칭군은 각각 직교군 또는 유니터리 군 또는 심플렉틱 군이 된다. 구체적으로, 시공간 부호수 ${\displaystyle (p,q)}$에서, 초대칭의 R대칭은 다음과 같다.

${\displaystyle (p-q){\bmod {8))}$	스피너 종류	R대칭
0	마요라나-바일	${\displaystyle \operatorname {SO} ({\mathcal {N)))}$
±1	마요라나	${\displaystyle \operatorname {SO} ({\mathcal {N)))}$
±2	마요라나, 바일	${\displaystyle \operatorname {U} ({\mathcal {N)))}$
±3	디랙	${\displaystyle \operatorname {USp} ({\mathcal {N)))}$
4	(심플렉틱-마요라나) 바일	${\displaystyle \operatorname {USp} ({\mathcal {N)))}$

물론, 이 가운데 일부는 상호 작용에 의하여 깨지거나 게이지 대칭이 될 수 있다.

일반적인 초대칭 양자장론에서, R대칭은 (이름과 달리) 실제 이론의 대칭이 아닐 수 있다. 즉, 해밀토니언 연산자와 가환하지 않을 수 있다. 이 깨짐은 직접적으로 (R대칭을 따르지 않는 라그랑지언 항), 또는 변칙적으로 일어날 수 있다. 그러나 등각 장론의 경우, 등각 대수가 닫히기 위해서 R대칭이 꼭 필요하며, 따라서 R대칭이 깨질 수 없다.

4차원에서, 중심 전하(영어: central charge)가 없는 ${\displaystyle {\mathcal {N))}$ 초대칭 이론의 경우 R대칭은 ${\displaystyle \operatorname {U} ({\mathcal {N)))}$이다 (${\displaystyle {\mathcal {N))=4}$일 경우, ${\displaystyle \operatorname {SU} (4)}$). 만약 중심 전하 ${\displaystyle Z_{ij))$가 주어질 경우, R대칭은 중심 전하를 보존하는 부분군인 심플렉틱 군 ${\displaystyle \operatorname {USp} ({\mathcal {N)))}$으로 깨지게 된다.^[1]:40

민코프스키 공간 위의 초대칭 이론 (특히 양-밀스 이론)의 R대칭군은 다음과 같다.

시공간 차원	초대칭 수(𝒩)	R대칭군	주석
(1,1)	(2,2)	U(1)A×U(1)V	물질에 따라서 U(1)A 또는 U(1)V 둘 다 변칙을 겪을 수 있음
(2,1)	4	SO(4) = SU(2)×SU(2)
(3,1)	1	U(1)
(3,1)	2	SU(2)	U(1) 성분은 변칙적으로 ${\displaystyle \mathbb {Z} _{4N_{\text{c))))$로 깨짐, 게이지 군 ${\displaystyle SU(N_{\text{c)))}$
(3,1)	4	SU(4)
(5,1)	(1,0)	USp(2) = SU(2)
(5,1)	(1,1)	USp(2)×USp(2) = SU(2)×SU(2)
(5,1)	(2,0)	USp(4) = Spin(5)[2]

이들 가운데 일부는 다음과 같이 기하학적으로 해석할 수 있다.

• 4차원 ${\displaystyle {\mathcal {N))=4}$ 양-밀스 이론의 SU(4)=Spin(6) R대칭군은 AdS/CFT 대응성을 통해, 반 더 시터르 공간의 등거리군으로 설명할 수 있다. 또한, 4차원 ${\displaystyle {\mathcal {N))=4}$는 10차원 ${\displaystyle {\mathcal {N))=1}$ 양-밀스 이론에서 6개의 차원을 축소화하여 얻으며, 이에 따라 Spin(6)=SU(4)를 얻는다.
• 6차원 ${\displaystyle {\mathcal {N))=(1,1)}$ 이론의 경우, 10차원 ${\displaystyle {\mathcal {N))=1}$ 양-밀스 이론에서 4개의 차원을 축소화하여 얻을 수 있다. 이에 따라 R대칭군은 Spin(4)=USp(2)×USp(2)이다.
• 6차원 ${\displaystyle {\mathcal {N))=(2,0)}$ 이론의 경우, M5-막 위에 존재한다. 따라서, 11차원 M이론을 사용하여, M5-막에 수직인 5개의 차원으로부터 R대칭 Spin(5)=USp(4)를 얻는다.
• 3차원 ${\displaystyle {\mathcal {N))=4}$ 이론은 6차원 ${\displaystyle {\mathcal {N))=1}$ 이론에서 세 개의 차원을 축소화하여 얻을 수 있다. 이 경우, 6차원 ${\displaystyle {\mathcal {N))=1}$ 이론은 USp(2) R대칭을 가지며, 축소화한 3개의 차원으로부터 Spin(3)=SU(2) R대칭이 추가로 발생한다. 따라서 총 R대칭은 Spin(4)=SU(2)×SU(2)이다.

실수 단순 리 초대수 가운데, 그 보손 부분 대수가

${\displaystyle {\mathfrak {o))(p,q)\oplus }$ [콤팩트 리 대수]

의 꼴인 것들은 다음이 있다.

리 대수	시공간 부호수	R대칭	리 대수	시공간 부호수	R대칭
${\displaystyle {\mathfrak {su))(2,2|{\mathcal {N)))}$	(4,2)	${\displaystyle {\mathfrak {su))({\mathcal {N)))\oplus \mathbb {R} }$	${\displaystyle {\mathfrak {psu))(2,2|4)}$	(4,2)	${\displaystyle {\mathfrak {su))(4)}$
${\displaystyle {\mathfrak {su))(4|{\mathcal {N)))}$	(6,0)	${\displaystyle {\mathfrak {su))({\mathcal {N)))\oplus \mathbb {R} }$	${\displaystyle {\mathfrak {psu))(4|4)}$	(6,0)	${\displaystyle {\mathfrak {su))(4)}$
${\displaystyle {\mathfrak {su))(2|{\mathcal {N)))}$	(3,0)	${\displaystyle {\mathfrak {su))({\mathcal {N)))\oplus \mathbb {R} }$	${\displaystyle {\mathfrak {psu))(2|2)}$	(3,0)	${\displaystyle {\mathfrak {su))(2)}$
${\displaystyle {\mathfrak {su))(1,1|{\mathcal {N)))}$	(2,1)	${\displaystyle {\mathfrak {su))({\mathcal {N)))\oplus \mathbb {R} }$	${\displaystyle {\mathfrak {psu))(1,1|2)}$	(2,1)	${\displaystyle {\mathfrak {su))(2)}$
${\displaystyle {\mathfrak {osp))({\mathcal {N))|4;\mathbb {R} )}$	(3,2)	${\displaystyle {\mathfrak {o))({\mathcal {N)))}$
${\displaystyle {\mathfrak {osp))({\mathcal {N))|2;\mathbb {R} )}$	(2,1)	${\displaystyle {\mathfrak {o))({\mathcal {N)))}$
${\displaystyle {\mathfrak {osp))(4|2,\alpha )}$	(2,1)	${\displaystyle {\mathfrak {o))(4)}$
${\displaystyle {\mathfrak {f))(4)}$	(2,1)	${\displaystyle {\mathfrak {o))(7)}$
${\displaystyle {\mathfrak {f))(4)}$	(3,0)	${\displaystyle {\mathfrak {o))(7)}$
${\displaystyle {\mathfrak {f))(4)}$	${\displaystyle (7-p,p)}$	${\displaystyle {\mathfrak {su))(2)}$
${\displaystyle {\mathfrak {g))(3)}$	(2,1)	${\displaystyle {\mathfrak {g))_{2))$

이들은 초등각 장론 또는 이에 대응하는 반 더 시터르 공간이나 더 시터르 공간 위의 초대칭 이론에서 사용된다.^[3]

• R 반전성