在流体动力学中，雷诺应力是流体中总应力张量的分量，该分量是通过对Navier-Stokes方程进行平均运算获得的，以解释流体动量的湍流波动。

使用雷诺分解可以将流速场分为平均部分和波动部分。我们有

${\displaystyle u_{i}={\overline {u_{i))}+u_{i}',\,}$

${\displaystyle \mathbf {u} (\mathbf {x} ,t)}$是具有分量的流速矢量${\displaystyle u_{i))$在里面${\displaystyle x_{i))$坐标方向（与${\displaystyle x_{i))$表示坐标向量的分量${\displaystyle \mathbf {x} }$ ）。平均速度${\displaystyle {\overline {u_{i))))$由时间平均、空间平均或整体平均确定，具体取决于所研究的流量。更远${\displaystyle u'_{i))$表示速度的波动（湍流）部分。

我们考虑一种均质流体，其密度ρ被视为常数。对于这样的流体，雷诺应力张量的分量τ' _ij定义为：

${\displaystyle \tau '_{ij}\equiv \rho \,{\overline {u'_{i}\,u'_{j))},\,}$

对于恒定密度，雷诺应力分量的另一个（经常使用）定义是：

${\displaystyle \tau ''_{ij}\equiv {\overline {u'_{i}\,u'_{j))},\,}$

它的量纲是速度的平方，而不是应力。

为了说明，使用笛卡尔向量索引表示法。为简单起见，考虑不可压缩流体：

给定流体速度${\displaystyle u_{i))$作为位置和时间的函数，将平均流体速度写为${\displaystyle {\overline {u_{i))))$, 速度波动为${\displaystyle u'_{i))$ .然后${\displaystyle u_{i}={\overline {u_{i))}+u'_{i))$ .

平均的传统集合规则是

${\displaystyle {\begin{aligned}{\overline {\bar {a))}&={\bar {a)),\\{\overline {a+b))&={\bar {a))+{\bar {b)),\\{\overline {a{\bar {b))))&={\bar {a)){\bar {b)).\end{aligned))}$

将欧拉方程（流体动力学）或纳维-斯托克斯方程分为平均部分和波动部分。人们发现，在对流体方程进行平均后，右侧的应力出现了${\displaystyle \rho {\overline {u'_{i}u'_{j))))$ 的形式，这就是雷诺应力，通常写成${\displaystyle R_{ij))$ ：

${\displaystyle R_{ij}\ \equiv \ \rho {\overline {u'_{i}u'_{j))))$

这种应力的散度是由于湍流波动而作用在流体上的力的密度。