磁标势（英語：Magnetic scalar potential）是描述磁场性质的一个有用的辅助量，尤其是在永磁体中。

在一个单连通、没有自由电流的区域，有

${\displaystyle \nabla \times \mathbf {H} =0,}$

这样，我们可以定义磁标势${\displaystyle \psi }$为^[1]:194-199

${\displaystyle \mathbf {H} =-\nabla \psi .}$

又因为

${\displaystyle \nabla \cdot \mathbf {B} =\mu _{0}\nabla \cdot (\mathbf {H+M} )=0,}$

并且

${\displaystyle \nabla ^{2}\psi =-\nabla \cdot \mathbf {H} =\nabla \cdot \mathbf {M} .}$

这里，${\displaystyle \nabla \cdot \mathbf {M} }$充当了磁场的“源”，看起来就像是${\displaystyle \nabla \cdot \mathbf {P} }$在电场中的角色。因此，类比束缚电荷，我们可以将

${\displaystyle \rho _{m}=-\nabla \cdot \mathbf {M} }$

称为“束缚磁荷”（虽然到目前为止尚未发现有单独的磁荷存在）。

如有区域存在自由电流，则可以从总的磁场中减去自由电流的贡献，利用磁标势方法求得剩余量。

在靜磁學裏，描述在源電流四周的另外一個很有用的工具是磁标势。由於磁标势是一個純量，不是向量，大多數時候，使用磁标势可以使得運算更加簡便。但是，它只能使用在沒有源電流的空間。注意到靜磁學的兩個基本方程式為

${\displaystyle \nabla \times \mathbf {H} =\mathbf {J} }$ 、

${\displaystyle \nabla \cdot \mathbf {B} =0}$ ；

其中，${\displaystyle \mathbf {H} }$ 是磁場強度（H場）。

假設電流密度 ${\displaystyle \mathbf {J} }$ 等於零，則 ${\displaystyle \nabla \times \mathbf {H} =0}$ ，H場是個保守場，必定存在一個函數 ${\displaystyle \psi _{m))$ 滿足

${\displaystyle \mathbf {H} =-\nabla \psi _{m))$ 。

稱這函數為磁标势。在真空裏或各向同性、線性、均勻的介電質裏，則可將上述定義式代入高斯磁定律，稍加編排，表示為拉普拉斯方程式的形式：

${\displaystyle \nabla ^{2}\psi _{m}=0}$。

對於任意連續場 ${\displaystyle \psi _{m))$ ，其梯度的旋度為零。這意味著磁标势場不能存在有任何源電流。但是，實際而言，假若容許不連續線的存在於磁标势場（不連續點可以擁有兩種不同的數值），應用複分析，就可以計算源電流產生的磁場。這不連續線稱為割線（line of cut）。當用磁标势來解析靜磁學問題時，源電流必須置放於割線。

在鐵磁性物質或永久磁鐵裏，B場 ${\displaystyle \mathbf {B} }$ 、磁化強度 ${\displaystyle \mathbf {M} }$ 與H場 ${\displaystyle \mathbf {H} }$ 之間的關係比較複雜：

${\displaystyle \mathbf {H} \ {\stackrel {def}{=))\ {\frac {1}{\mu _{0))}\mathbf {B} -\mathbf {M} }$ 。

應用高斯磁定律，

${\displaystyle \nabla \cdot \mathbf {B} =\mu _{0}\nabla \cdot ({\mathbf {H} +\mathbf {M} })=0}$ 。

立可得到

${\displaystyle \nabla ^{2}\psi _{m}=-\nabla \cdot \mathbf {H} =\nabla \cdot \mathbf {M} }$。

${\displaystyle \nabla \cdot \mathbf {M} }$ 可以視為磁場的源電流，就好似 ${\displaystyle \rho _{bound}=-\nabla \cdot \mathbf {P} }$ 是靜電學的束縛電荷一樣。這樣，類比束縛電荷，可以稱呼 ${\displaystyle \rho _{m}=-\nabla \cdot \mathbf {M} }$ 為「束縛磁荷」。這樣，束縛磁荷的帕松方程式為

${\displaystyle \nabla ^{2}\psi _{m}=-\rho _{m))$。

這帕松方程式的解答為

${\displaystyle \psi _{m}(\mathbf {r} )=\ {\frac {1}{4\pi ))\int _{\mathbb {V} '}{\frac {\rho _{m}(\mathbf {r} ')}{|\mathbf {r} -\mathbf {r} '|))\,d^{3}\mathbf {r} '}$ 。

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• 磁矢势

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