黑林格-特普利茨定理是数学泛函分析的定理，以德国数学家恩斯特·黑林格和奥托·特普利茨命名。

设${\displaystyle {\mathcal {H))}$为希尔伯特空间，${\displaystyle T:{\mathcal {H))\rightarrow {\mathcal {H))}$是处处定义的对称线性算子，即对任意${\displaystyle x,\,y\in {\mathcal {H))}$都有等式

${\displaystyle \langle Tx,y\rangle =\langle x,Ty\rangle }$。

那么，${\displaystyle T}$有界（因此也是连续）。

从闭图像定理可知，只需证明：如果序列${\displaystyle (x_{n})_{n\in \mathbb {N} ))$趋于0，${\displaystyle y:=\lim _{n\rightarrow \infty }Tx_{n))$，那么${\displaystyle y=0}$。因为内积在${\displaystyle {\mathcal {H))}$上连续，故得

${\displaystyle {\begin{aligned}\langle y,y\rangle &=\langle \lim _{n\rightarrow \infty }Tx_{n},y\rangle \\&=\lim _{n\rightarrow \infty }\langle Tx_{n},y\rangle \\&=\lim _{n\rightarrow \infty }\langle x_{n},Ty\rangle \\&=\langle \lim _{n\rightarrow \infty }x_{n},Ty\rangle \\&=\langle 0,Ty\rangle \\&=0\end{aligned))}$

所以${\displaystyle y=0}$。

• 任何对称且在${\displaystyle {\mathcal {H))}$上处处定义的算子是自伴算子。
• 无界自伴算子最多只能定义在希尔伯特空间的一个稠密子集上。

这定理带出了量子力学的数学基础的一些技术难题。量子力学中的可观察量对应到某个希尔伯特空间上的自伴算符，但一些可观察量（如能量）的算符是无界的。这定理说这些算符不能处处定义，只能定义在稠密子集上。

以量子谐振子为例。这时希尔伯特空间是${\displaystyle L^{2}(\mathbb {R} )}$，即${\displaystyle \mathbb {R} }$上平方可积函数空间，能量算符${\displaystyle H}$定义为（设其单位选取使得${\displaystyle \hbar =m=\omega =1}$）

${\displaystyle [Hf](x)=-{\frac {1}{2)){\frac ((\mbox{d))^{2))((\mbox{d))x^{2))}f(x)+{\frac {1}{2))x^{2}f(x).}$

这算符是自伴无界的（其特征值为1/2, 3/2, 5/2, ...），所以不能在整个${\displaystyle L^{2}(\mathbb {R} )}$上定义。

• Dirk Werner: Funktionalanalysis (Springer, 5. Auflage 2005)