Ермитови полиноми представљају ортогонални низ полинома. Именовани су према Шарлу Ермиту, који их је изучавао 1864. године. Полиноми су од значаја у теорији вероватноће, комбинаторици и нумеричкој анализи. У физици Ермитови полиноми представљају својствена стања квантнога хармоничкога осцилатора.

Постоје два стандардна начина нормализације Ермитових полинома:

${\displaystyle (1)\ \ {\mathit {He))_{n}(x)=(-1)^{n}e^{x^{2}/2}{\frac {d^{n)){dx^{n))}e^{-x^{2}/2}\,\!}$

("пробабилистички' Ермитови полиноми"), и

${\displaystyle (2)\ \ H_{n}(x)=(-1)^{n}e^{x^{2)){\frac {d^{n)){dx^{n))}e^{-x^{2))=e^{x^{2}/2}{\bigg (}x-{\frac {d}{dx)){\bigg )}^{n}e^{-x^{2}/2}\,\!}$

("физикални' Ермитови полиноми"). Те две дефиниције нису потпуно еквивалентне, па постоји трансформација између две дефиниције:

${\displaystyle H_{n}(x)=2^{n/2}{\mathit {He))_{n}({\sqrt {2))\,x),\qquad {\mathit {He))_{n}(x)=2^{-{\frac {n}{2))}H_{n}\left({\frac {x}{\sqrt {2))}\right).}$

Првих једанаест полинома је:

${\displaystyle {\mathit {He))_{0}(x)=1\,}$

${\displaystyle {\mathit {He))_{1}(x)=x\,}$

${\displaystyle {\mathit {He))_{2}(x)=x^{2}-1\,}$

${\displaystyle {\mathit {He))_{3}(x)=x^{3}-3x\,}$

${\displaystyle {\mathit {He))_{4}(x)=x^{4}-6x^{2}+3\,}$

${\displaystyle {\mathit {He))_{5}(x)=x^{5}-10x^{3}+15x\,}$

${\displaystyle {\mathit {He))_{6}(x)=x^{6}-15x^{4}+45x^{2}-15\,}$

${\displaystyle {\mathit {He))_{7}(x)=x^{7}-21x^{5}+105x^{3}-105x\,}$

${\displaystyle {\mathit {He))_{8}(x)=x^{8}-28x^{6}+210x^{4}-420x^{2}+105\,}$

${\displaystyle {\mathit {He))_{9}(x)=x^{9}-36x^{7}+378x^{5}-1260x^{3}+945x\,}$

${\displaystyle {\mathit {He))_{10}(x)=x^{10}-45x^{8}+630x^{6}-3150x^{4}+4725x^{2}-945\,}$

Првих неколико физикалних Ермитових полинома:

${\displaystyle H_{0}(x)=1\,}$

${\displaystyle H_{1}(x)=2x\,}$

${\displaystyle H_{2}(x)=4x^{2}-2\,}$

${\displaystyle H_{3}(x)=8x^{3}-12x\,}$

${\displaystyle H_{4}(x)=16x^{4}-48x^{2}+12\,}$

${\displaystyle H_{5}(x)=32x^{5}-160x^{3}+120x\,}$

${\displaystyle H_{6}(x)=64x^{6}-480x^{4}+720x^{2}-120\,}$

${\displaystyle H_{7}(x)=128x^{7}-1344x^{5}+3360x^{3}-1680x\,}$

${\displaystyle H_{8}(x)=256x^{8}-3584x^{6}+13440x^{4}-13440x^{2}+1680\,}$

${\displaystyle H_{9}(x)=512x^{9}-9216x^{7}+48384x^{5}-80640x^{3}+30240x\,}$

${\displaystyle H_{10}(x)=1024x^{10}-23040x^{8}+161280x^{6}-403200x^{4}+302400x^{2}-30240\,}$

Ермитов полином може да се представи и матрицом:

${\displaystyle H_{n}(x)=\left|{\begin{array}{cccccc}x&n-1&0&0&\cdots &0\\1&x&n-2&0&\cdots &0\\0&1&x&n-3&\cdots &0\\\cdots &\cdots &\cdots &\cdots &\cdots &\cdots \\0&0&0&0&\cdots &x\end{array))\right|}$

${\displaystyle H_{n}(x)}$ и ${\displaystyle He_{n}(x)}$ представљају полиноме n-тога-степена за n = 0, 1, 2, 3, .... Ти полиноми су ортогонални у односу на тежинску функцију (меру):

${\displaystyle w(x)=\mathrm {e} ^{-x^{2}/2}\,\!}$   (He)

или

${\displaystyle w(x)=\mathrm {e} ^{-x^{2))\,\!}$   (H)

тј. ми имамо:

${\displaystyle \int _{-\infty }^{\infty }H_{m}(x)H_{n}(x)\,w(x)\,\mathrm {d} x=0}$

када је m ≠ n. Даље,

${\displaystyle \int _{-\infty }^{\infty }{\mathit {He))_{m}(x){\mathit {He))_{n}(x)\,\mathrm {e} ^{-x^{2}/2}\,\mathrm {d} x={\sqrt {2\pi ))n!\delta _{nm))$   (пробабилистички)

или

${\displaystyle \int _{-\infty }^{\infty }H_{m}(x)H_{n}(x)\,\mathrm {e} ^{-x^{2))\,\mathrm {d} x={\sqrt {\pi ))2^{n}n!\delta _{nm))$   (физикална).

Пробабилистички полиноми су дакле ортогонални у односу на стандардну нормалну функцију густине вероватноће.

Ермитови полиноми такође задовољавају следеће рекурзије:

${\displaystyle {\mathit {He))_{n+1}(x)=x{\mathit {He))_{n}(x)-{\mathit {He))_{n}'(x).\,\!}$ (пробабилистичка)

${\displaystyle H_{n+1}(x)=2xH_{n}(x)-H_{n}'(x).\,\!}$ (физикална)

Ермитови полиноми представљају Апелов низ, тј. они задовољавају следеће једначине

${\displaystyle {\mathit {He))_{n}'(x)=n{\mathit {He))_{n-1}(x),\,\!}$ (пробабилистичка)

${\displaystyle H_{n}'(x)=2nH_{n-1}(x),\,\!}$ (физикална)

или еквивалентно,

${\displaystyle {\mathit {He))_{n}(x+y)=\sum _{k=0}^{n}{n \choose k}x^{n-k}{\mathit {He))_{k}(y)}$ (пробабилистичка)

${\displaystyle H_{n}(x+y)=\sum _{k=0}^{n}{n \choose k}H_{k}(x)(2y)^{(n-k)}=2^{-{\frac {n}{2))}\cdot \sum _{k=0}^{n}{n \choose k}H_{n-k}\left(x{\sqrt {2))\right)H_{k}\left(y{\sqrt {2))\right).}$ (физикална)

Ермитови полиноми задовољавају такође следеће рекурентне релације:

${\displaystyle {\mathit {He))_{n+1}(x)=x{\mathit {He))_{n}(x)-n{\mathit {He))_{n-1}(x),\,\!}$ (пробабилистичка)

${\displaystyle H_{n+1}(x)=2xH_{n}(x)-2nH_{n-1}(x).\,\!}$ (физикална)

Те последње релације често се користе да би се помоћу почетних полинома израчунали остали.

Ермитови полиноми могу да се представе и експоненцијалном генерирајућом функцијом:

${\displaystyle \exp(xt-t^{2}/2)=\sum _{n=0}^{\infty }{\mathit {He))_{n}(x){\frac {t^{n)){n!))\,\!}$ (пробабилистичка)

${\displaystyle \exp(2xt-t^{2})=\sum _{n=0}^{\infty }H_{n}(x){\frac {t^{n)){n!))\,\!}$ (физикална).

Физикални Ермитови полиноми могу да се напишу експлицитно као:

${\displaystyle H_{n}(x)=n!\sum _{\ell =0}^{n/2}{\frac {(-1)^{n/2-\ell )){(2\ell )!(n/2-\ell )!))(2x)^{2\ell ))$

за парне n и

${\displaystyle H_{n}(x)=n!\sum _{\ell =0}^{(n-1)/2}{\frac {(-1)^{(n-1)/2-\ell )){(2\ell +1)!((n-1)/2-\ell )!))(2x)^{2\ell +1))$

за непарне n. Те две једначине могу да се комбинују у једну:

${\displaystyle H_{n}(x)=n!\sum _{m=0}^{\lfloor n/2\rfloor }{\frac {(-1)^{m)){m!(n-2m)!))(2x)^{n-2m}.}$

Пробабилистички Ермитови полиноми представљају решење диференцијалне једначине:

${\displaystyle (e^{-x^{2}/2}u')'+\lambda e^{-x^{2}/2}u=0}$

где је λ константа, са граничним условом да u треба да буде полином ограничен у бесконачности. Решење једначине са граничним условом је u(x) = H_λ(x). Диференцијална једначина може и да се напише у облику:

${\displaystyle L[u]=u''-xu'=-\lambda u}$

Таква једначина назива се Ермитова једначина, иако се тај назив користи и за блиско повезану једначину:

${\displaystyle u''-2xu'=-2\lambda u}$

чија решења су физиклани Ермитови полиноми.

Ермитове функције могу да се дефинишу помоћу физикалних полинома::

${\displaystyle \psi _{n}(x)=(2^{n}n!{\sqrt {\pi )))^{-1/2}\mathrm {e} ^{-x^{2}/2}H_{n}(x)=(-1)^{n}(2^{n}n!{\sqrt {\pi )))^{-1/2}\mathrm {e} ^{x^{2}/2}{\frac {d^{n)){dx^{n))}\mathrm {e} ^{-x^{2))}$

Пошто те функције садрже квадратни корен функције тежине оне су ортонормалне:

${\displaystyle \int _{-\infty }^{\infty }\psi _{n}(x)\psi _{m}(x)\,\mathrm {d} x=\delta _{n\,m}\,}$

Ермитове функције задовољавају диференцијалну једначину:

${\displaystyle \psi _{n}''(x)+(2n+1-x^{2})\psi _{n}(x)=0\,.}$

Та једначина еквивалентна је Шредингеровој једначини за хармонијски осцилатор у квантној механици, тако да су те функције својствене функције.

Ермитове функције задовољавају следеће рекурзионе релације:

${\displaystyle \psi _{n}'(x)={\sqrt {\frac {n}{2))}\psi _{n-1}(x)-{\sqrt {\frac {n+1}{2))}\psi _{n+1}(x)}$

као и

${\displaystyle x\;\psi _{n}(x)={\sqrt {\frac {n}{2))}\psi _{n-1}(x)+{\sqrt {\frac {n+1}{2))}\psi _{n+1}(x)}$

• Abramowitz, Milton; Stegun, Irene A., eds. (1965), Handbook of Mathematical Functions with Formulas, Graphs, and Mathematical Tables, New York: Dover, ISBN 978-0486612720

Нормативна контрола
Међународне	FAST
Државне	Француска BnF подаци Немачка Израел Сједињене Државе Чешка
Остале	IdRef