Операционное исчисление — один из методов математического анализа, позволяющий в ряде случаев с помощью простых средств решать сложные математические задачи.

В середине XIX века появился ряд сочинений, посвящённых так называемому символическому исчислению и применению его к решению некоторых типов линейных дифференциальных уравнений. Сущность символического исчисления состоит в том, что вводятся в рассмотрение и надлежащим образом интерпретируются функции оператора дифференцирования ${\displaystyle p={d \over dt))$ (теория операторов). В 1862 году в Киеве вышла обстоятельная монография профессора-математика Михаила Ващенко-Захарченко «Символическое исчисление и приложение его к интегрированию линейных дифференциальных уравнений».^{[значимость факта?]} В ней поставлены и разрешены основные задачи того метода, который в дальнейшем получил название операционного.

В 1892 году появились работы английского учёного Оливера Хевисайда, посвящённые применению метода символического исчисления к решению задач по теории распространения электрических колебаний в проводах. В отличие от своих предшественников, Хевисайд определил обратный оператор однозначно, полагая ${\displaystyle {\frac {1}{p))f(t)=\int \limits _{0}^{t}\!f(u)\,du}$ и считая ${\displaystyle f(u)=0}$ для ${\displaystyle u<0}$. Труды Хевисайда положили начало систематическому применению символического, или операционного, исчисления к решению физических и технических задач.

Однако широко развитое в трудах Хевисайда операционное исчисление не получило математического обоснования, и многие его результаты оставались недоказанными. Строгое обоснование было дано значительно позже, когда была установлена связь между функциональным преобразованием Лапласа ${\displaystyle {\bar {f))(p)=L\left[f(t)\right]=\int \limits _{0}^{\infty }\!e^{-pt}f(t)\,dt}$ и оператором дифференцирования ${\displaystyle {d \over dt}.}$ Именно, если существует производная ${\displaystyle f^{\prime }(t)}$, для которой ${\displaystyle L\left[{df \over dt}\right]}$ существует и ${\displaystyle f(0)=0}$, то ${\displaystyle L\left[{df \over dt}\right]=p{\bar {f))(p)}$.

В 1950-е годы теоретическое обоснование операционного исчисления продолжил Ян Микусинский, его идеи отличаются оригинальным взглядом и новаторским подходом, его вариант операционного исчисления получил название «операционное исчисление по Микусинскому». Этот метод может быть применён для решения дифференциальных уравнений и основан на использовании операции свёртки с применением преобразования Фурье.

• Линейность

Оригинал линейной комбинации функций равен линейной комбинации изображений с теми же коэффициентами.

${\displaystyle a\cdot f(t)+b\cdot g(t)\quad \Rightarrow \quad a\cdot F(p)+b\cdot G(p),}$

где a и b — произвольные комплексные числа.

• Теорема подобия

${\displaystyle f(at)\quad \Rightarrow \quad {\frac {1}{a))F\left({\frac {p}{a))\right),}$

где a>0.

• Дифференцирование оригинала

${\displaystyle f(t)\quad \Rightarrow \quad F(p);}$

${\displaystyle f'(t)\quad \Rightarrow \quad pF(p)-f(0);}$

${\displaystyle f''(t)\quad \Rightarrow \quad p^{2}F(p)-pf(0)-f'(0);}$

${\displaystyle f'''(t)\quad \Rightarrow \quad p^{3}F(p)-p^{2}f(0)-pf'(0)-f''(0);}$

${\displaystyle ...}$

${\displaystyle f^{(n)}(t)\quad \Rightarrow \quad p^{n}F(p)-p^{n-1}f(0)-p^{n-2}f'(0)-p^{n-3}f''(0)-...-f^{(n-1)}(0).}$

• Дифференцирование изображения

${\displaystyle -tf(t)\quad \Rightarrow \quad F'(p).}$

• Интегрирование оригинала

${\displaystyle \int \limits _{0}^{t}f(t)dt\quad \Rightarrow \quad {\frac {1}{p))F(p).}$

• Интегрирование изображения

${\displaystyle {\frac {f(t)}{t))\quad \Rightarrow \quad \int \limits _{p}^{\infty }F(p)dp.}$

• Теорема смещения

${\displaystyle e^{at}f(t)\quad \Rightarrow \quad F(p-a).}$

• Теорема запаздывания

${\displaystyle f(t-\tau )\quad \Rightarrow \quad e^{-p\tau }F(p).}$

• Теорема умножения (свёртки)

${\displaystyle \int \limits _{0}^{t}f(\tau )g(t-\tau )d\tau \quad \Rightarrow \quad F(p)\cdot G(p).}$

Оригинал	Изображение		Оригинал	Изображение		Оригинал	Изображение
${\displaystyle C}$	${\displaystyle {\frac {C}{p))}$		${\displaystyle t\cdot \sin ~\omega t}$	${\displaystyle {\frac {2p\omega }{(p^{2}+\omega ^{2})^{2))))$		${\displaystyle t\cdot \operatorname {sh} ~\omega t}$	${\displaystyle {\frac {2p\omega }{(p^{2}-\omega ^{2})^{2))))$
${\displaystyle e^{at))$	${\displaystyle {\frac {1}{p-a))}$		${\displaystyle t\cdot \cos ~\omega t}$	${\displaystyle {\frac {p^{2}-\omega ^{2)){(p^{2}+\omega ^{2})^{2))))$		${\displaystyle t\cdot \operatorname {ch} ~\omega t}$	${\displaystyle {\frac {p^{2}+\omega ^{2)){(p^{2}-\omega ^{2})^{2))))$
${\displaystyle \sin ~\omega t}$	${\displaystyle {\frac {\omega }{p^{2}+\omega ^{2))))$		${\displaystyle \operatorname {sh} ~\omega t}$	${\displaystyle {\frac {\omega }{p^{2}-\omega ^{2))))$		${\displaystyle t^{n))$	${\displaystyle {\frac {n!}{p^{n+1))))$
${\displaystyle \cos ~\omega t}$	${\displaystyle {\frac {p}{p^{2}+\omega ^{2))))$		${\displaystyle \operatorname {ch} ~\omega t}$	${\displaystyle {\frac {p}{p^{2}-\omega ^{2))))$		${\displaystyle t^{a))$	${\displaystyle {\frac {\Gamma (a+1)}{p^{a+1))))$
${\displaystyle e^{at}\sin ~\omega t}$	${\displaystyle {\frac {\omega }{(p-a)^{2}+\omega ^{2))))$		${\displaystyle e^{at}\operatorname {sh} ~\omega t}$	${\displaystyle {\frac {\omega }{(p-a)^{2}-\omega ^{2))))$		${\displaystyle e^{at}t^{n))$	${\displaystyle {\frac {n!}{(p-a)^{n+1))))$
${\displaystyle e^{at}\cos ~\omega t}$	${\displaystyle {\frac {p-a}{(p-a)^{2}+\omega ^{2))))$		${\displaystyle e^{at}\operatorname {ch} ~\omega t}$	${\displaystyle {\frac {p-a}{(p-a)^{2}-\omega ^{2))))$

На рисунке изображена коммутируемая RL-цепочка. В некоторый момент времени t=0 ключ К замыкается. Определить зависимость тока в RL-цепочке от времени.

Согласно второму закону Кирхгофа, схема описывается следующим дифференциальным уравнением:

${\displaystyle U=iR+L{\frac {di}{dt)),}$

где первый член описывает падение напряжения на резисторе R, а второй — на индуктивности L.

Делаем замену переменной ${\displaystyle i=ab}$ и приводим уравнение к виду:

${\displaystyle U=Rab+L(a'b+ab');\qquad U=a(Rb+Lb')+La'b.}$

Поскольку один из сомножителей a, b можно выбрать произвольно, выберем b так, чтобы выражение в скобках было равно нулю:

${\displaystyle Rb+Lb'=0.}$

Разделяем переменные:

${\displaystyle {\frac {b'}{b))=-{\frac {R}{L));\qquad \ln b=-{\frac {R}{L))t;\qquad b=e^{-{\frac {R}{L))t}.}$

С учётом выбранного значения b дифференциальное уравнение приводится к виду

${\displaystyle U=La'e^{-{\frac {R}{L))t};\qquad a'={\frac {Ue^((\frac {R}{L))t)){L));}$

Интегрируя, получаем

${\displaystyle a={\frac {L}{R))\cdot {\frac {Ue^((\frac {R}{L))t)){L))+C={\frac {Ue^((\frac {R}{L))t)){R))+C;\qquad }$

Получаем выражение для тока

${\displaystyle i=ab=\left({\frac {Ue^((\frac {R}{L))t)){R))+C\right)\cdot e^{-{\frac {R}{L))t}={\frac {U}{R))+Ce^{-{\frac {R}{L))t};}$

Значение постоянной интегрирования находим из условия, что в момент t=0 тока в цепи не было:

${\displaystyle i(0)=0;\qquad {\frac {U}{R))+C=0;\qquad C=-{\frac {U}{R)).}$

Окончательно получаем

${\displaystyle i={\frac {U}{R))\left(1-e^{-{\frac {R}{L))t}\right).}$

Найдём изображения каждого из слагаемых дифференциального уравнения:

${\displaystyle i\Rightarrow I;\qquad U\Rightarrow {\frac {U}{p));\qquad iR\Rightarrow IR;\qquad L{\frac {di}{dt))\Rightarrow L\left[pI-i(0)\right]=pLI.}$^[1]

${\displaystyle U\Rightarrow {\frac {U}{p))}$ получается потому, что изменение U во времени выражается функцией U = H(t)U (ключ замкнули в момент t = 0), где H(t) — ступенчатая функция Хевисайда (единичная функция), (H(t) = 0 при t < 0 и H(t) = 1 при t = 0 и t > 0, причём изображение H(t) есть 1/p).

Получаем следующее изображение дифференциального уравнения

${\displaystyle {\frac {U}{p))=RI+pLI=I(R+pL).}$

Из последнего выражения найдём изображение тока:

${\displaystyle I={\frac {U}{p(R+pL))).}$

Таким образом, решение сводится к нахождению оригинала тока по известному изображению. Разложим правую часть уравнения на элементарные дроби:

${\displaystyle {\frac {U}{p(R+pL)))={\frac {A}{p))+{\frac {B}{R+pL))={\frac {A(R+pL)+Bp}{p(R+pL)))={\frac {AR+p(AL+B)}{p(R+pL)));}$

${\displaystyle AR=U;\qquad A={\frac {U}{R));}$

${\displaystyle AL+B=0;\qquad B=-AL=-{\frac {UL}{R));}$

${\displaystyle I={\frac {U}{Rp))-{\frac {UL}{R(R+pL)))={\frac {U}{Rp))-{\frac {U}{R({\frac {R}{L))+p)))={\frac {U}{R))\left({\frac {1}{p))-{\frac {1}((\frac {R}{L))+p))\right).}$

Найдём оригиналы элементов последнего выражения:

${\displaystyle {\frac {1}{p))\Leftarrow 1;\qquad {\frac {1}((\frac {R}{L))+p))\Leftarrow e^{-{\frac {R}{L))t}.}$

Окончательно получаем

${\displaystyle i={\frac {U}{R))\left(1-e^{-{\frac {R}{L))t}\right).}$

Операционное исчисление чрезвычайно удобно в электротехнике для расчёта динамических режимов различных цепей. Алгоритм расчёта следующий.

1) Все элементы цепи рассматриваем как сопротивления Z_i, величины которых находим исходя из изображений переходных функций соответствующих элементов.

Например, для резистора:

${\displaystyle u=iR;\quad \Rightarrow \quad U=IR\quad \Rightarrow \quad Z_{R}=R.}$

Для индуктивности:

${\displaystyle u=L{\frac {di}{dt))\quad \Rightarrow \quad U=IpL\quad \Rightarrow \quad Z_{L}=pL.}$

Для ёмкости:

${\displaystyle u={\frac {1}{C))\int idt\quad \Rightarrow \quad U={\frac {I}{pC))\quad \Rightarrow \quad Z_{C}={\frac {1}{pC)).}$

2) Используя указанные значения сопротивлений, находим изображения токов в цепи, используя стандартные методы расчёта цепей, применяемые в электротехнике.

3) Имея изображения токов в цепи, находим оригиналы, которые и являются решением дифференциальных уравнений, описывающих цепь.

Операторные методы применяются в теории электрических цепей, теории автоматического управления, теории сигналов, теоретической механике. Переход к изображениям позволяет перейти от решения дифференциальных уравнений к алгебраическим. Операционное исчисление позволяет работать с разрывными функциями, например функция-«ножницы», импульс, дельта-функция и другие. Эта особенность отличает операционное исчисление от математического анализа с его непрерывностью и дифференцированностью в каждой точке^{[источник не указан 1215 дней]}. Однако, операционное исчисление является разделом комплексного анализа.

Полученные выше выражения для операторного сопротивления различных элементов с точностью до преобразования

${\displaystyle p\rightarrow j\omega }$

совпадают с соответствующими выражениями для сопротивлений в цепях переменного тока:

${\displaystyle Z_{R}=R;\qquad Z_{L}=j\omega L;\qquad Z_{C}={\frac {1}{j\omega C)).}$

• Сидоров Ю. В., Федорюк М. В., Шабунин М. И. Лекции по теории функций комплексного переменного. — 1989. — С. 479. — ISBN 5-02-013954-8.
• Брейсуэлл Р. Преобразование Хартли. — 1990. — С. 172.
• Деч Г. Преобразование Лапласа. — 1971. — С. 288.

• Диткин В. А., Прудников А. П. Операционное исчисление. — 1975. — С. 408.
• Конторович М. И. Операционное исчисление. — 1955. — С. 229.
• Мартыненко В. С. Операционное исчисление. — 1990. — С. 359.
• Микусинский Ян. Операторное исчисление. — 1956. — С. 363.
• Шостак Р. Я. Операционное исчисление. — 1972. — С. 274.

• Штокало И. З. Операционное исчисление. — 1972. — С. 304.

• Эйдерман В. Я. Операционное исчисление. — «Физматлит», 2002. — С. 256. — ISBN 5-9221-0283-4.

• Пантелеев А. В., Якимова А. С. Теория функций комплексного переменного и операционное исчисление в примерах и задачах : учебное пособие. — «Выс. шк.», 2001. — С. 445. — ISBN 5-06-004135-2.